Jökull - 01.12.1954, Blaðsíða 7

Fig. 4. — En convoi sur le Vatnajökull, vers le massif de Tverártmdsegg (1554 m).
Entre ces différentes constantes élastiques,
nous connaissons les relations suivantes:
k — A. + % p. •—
j, _ /x_(3/V +_2fJ.)
(X + /r)
2 (A + /j.)
E
:s (I • ~<r)
o-E
(1 + „)(!- 2ff)
E
sir^T)
Les roches sont en fait des milieux hétéro-
génes et anisotropes, ainsi les valeurs théoriques
calculées á l’aide des formules précédentes ne
correspondent qu’á une premiére approxima-
tion.
Propagation des ondes élastiques.
La théorie de l’élasticité montre qu’un milieu
homogéne et isotrope peut transmettre 2 types
d’ondes do.nt les vitesses de propagation dépen-
'dent des cönstántes élastiques de ce milieu.
Ce sont:
1. Les ondes longitudinales, ou ondes de com-
pression, (ondes P) pour lesquelles les mouve-
ments des particules du ntileu sont paralléles
á la direction de propagation (analogues aux
ondes sonores). La vitesse de propagation des
ondes longitudinales s’exprime par la relation:
Vp = 'JA+Tí: — -J E (l +_____________2______)
p p \ l-a-2 uV
oú p est la densité du milieu transmettant
l’onde.
2. Les ondes transversales, ou ondes de cisail-
lement, (ondes S) pour lesquelles les mouve-
ments des particules du milieu sont perpendi-
culaires á la direction de propagation (analo-