Jökull


Jökull - 01.01.2010, Síða 82

Jökull - 01.01.2010, Síða 82
Horálek and Fischer 1E-3 1E-2 1E-1 1E0 1E1 MPa -1.0 -0.5 0 0.5 1.0 kma) b) c) Figure 11. Angular dependence of the rate of IA evaluated using a step of 10◦; all aftershocks in a); aftershocks linked by speed higher than 100 m/s in c). The slip axis is indicated by a dash line. Space-time distribution of the complete stress filed (dynamic and static) resolved on the fault plane surrounding the rupture induced by an instantaneous stress drop of 10 MPa due to strike slip on a circular area with radius of 100 m in a homogeneous half-space. The method of Bouchon (1997) was used to calculate the stress field. Only the shear stress vector (traction) is depicted because the normal stress is zero. The stress field breaks with time into the permanent (static) part as a result of the near-field deformation and the transient (dynamic) part carried by the propagation carried by the transition of seismic waves. – Þéttleiki stefnunnar á milli hvers skjálfta og eftirskjálfta hans sem fall af snúningshorni í sameiginlegum brotfleti þeirra. Fyrir hvert skjálftapar er jafnframt mæld fjarlægð og tímamunur. Þessar stærðir skilgreina hraða. Myndin sýnir stefnudreifinguna fyrir alla eftirskjálfta í a) en bara fyrir þá eftirskjálfta sem hafa hraða hærri en 100 m/s. Litmyndin í miðju sýnir einfalt líkan af skerspennu umhverfis hringlaga misgengi með fast 10 MPa spennufall. lar plot of the ML>0.5 IAs displays nearly oval form. If only fast IAs are taken into account then the IA- angular-distribution patterns change to the lobe-like character: they show elongation with two lobes along the slip direction, whereas the occurrence of IA in the slip-perpendicular direction markedly diminishes. To explain how a prior earthquake can bring sub- sequent earthquakes to failure, we use the Coulomb failure stress criterion ∆CFS=∆τslip − µ(∆σn − ∆P ), where ∆CFS is the Coulomb stress increment; ∆τslip is the change in shear stress due to the first earthquake resolved in the slip direction of the second earthquake; ∆σn is the change in normal stress due to the first earthquake, resolved in the direction orthog- onal to the second earthquake fault plane; ∆P is the change in pore pressure; µ is the coefficient of fric- tion. To examine the triggering effect we calculated the time-space distribution of ∆CFS (both dynamic and static) on the fault plane surrounding the rupture. The earthquake was represented by an instantaneous and uniform stress drop of 10 MPa on a circular area with a radius of 100 m (earthquake with ML∼2.8) in a homogeneous half-space. In such a case the nor- mal stress change ∆σn is zero and ∆CFS reflects only the slip-parallel component ∆τslip. To calcu- late ∆CFS there was used the method of Bouchon (1997) slightly modified and implemented after Bur- jánek (personal communication). As depicted in Fig- ure 11, the ∆τ field breaks up into two parts with time: the permanent one (static ∆τ ) as a result of the near-field deformation and the transient one (dynamic ∆τ ) carried by the transition of seismic waves. The separation of the static and dynamic parts increases with time. As can be seen in Figure 11, the static ∆CFS distribution pattern manifests a distinct elon- gation in the slip direction, whereas the dynamic ∆τ oscillates (∆τ takes on positive and negative values in each point of the fault plane), which implies that all points on the fault plane are shaken at respec- tive times.Thus we infer that the static stress changes 82 JÖKULL No. 60
Síða 1
Síða 2
Síða 3
Síða 4
Síða 5
Síða 6
Síða 7
Síða 8
Síða 9
Síða 10
Síða 11
Síða 12
Síða 13
Síða 14
Síða 15
Síða 16
Síða 17
Síða 18
Síða 19
Síða 20
Síða 21
Síða 22
Síða 23
Síða 24
Síða 25
Síða 26
Síða 27
Síða 28
Síða 29
Síða 30
Síða 31
Síða 32
Síða 33
Síða 34
Síða 35
Síða 36
Síða 37
Síða 38
Síða 39
Síða 40
Síða 41
Síða 42
Síða 43
Síða 44
Síða 45
Síða 46
Síða 47
Síða 48
Síða 49
Síða 50
Síða 51
Síða 52
Síða 53
Síða 54
Síða 55
Síða 56
Síða 57
Síða 58
Síða 59
Síða 60
Síða 61
Síða 62
Síða 63
Síða 64
Síða 65
Síða 66
Síða 67
Síða 68
Síða 69
Síða 70
Síða 71
Síða 72
Síða 73
Síða 74
Síða 75
Síða 76
Síða 77
Síða 78
Síða 79
Síða 80
Síða 81
Síða 82
Síða 83
Síða 84
Síða 85
Síða 86
Síða 87
Síða 88
Síða 89
Síða 90
Síða 91
Síða 92
Síða 93
Síða 94
Síða 95
Síða 96
Síða 97
Síða 98
Síða 99
Síða 100
Síða 101
Síða 102
Síða 103
Síða 104
Síða 105
Síða 106
Síða 107
Síða 108
Síða 109
Síða 110
Síða 111
Síða 112
Síða 113
Síða 114
Síða 115
Síða 116
Síða 117
Síða 118
Síða 119
Síða 120
Síða 121
Síða 122
Síða 123
Síða 124
Síða 125
Síða 126
Síða 127
Síða 128
Síða 129
Síða 130
Síða 131
Síða 132
Síða 133
Síða 134
Síða 135
Síða 136
Síða 137
Síða 138
Síða 139
Síða 140
Síða 141
Síða 142
Síða 143
Síða 144
Síða 145
Síða 146
Síða 147
Síða 148
Síða 149
Síða 150
Síða 151
Síða 152
Síða 153
Síða 154
Síða 155
Síða 156
Síða 157
Síða 158
Síða 159
Síða 160
Síða 161
Síða 162
Síða 163
Síða 164
Síða 165
Síða 166
Síða 167
Síða 168
Síða 169
Síða 170
Síða 171
Síða 172
Síða 173
Síða 174
Síða 175
Síða 176
Síða 177
Síða 178
Síða 179
Síða 180
Síða 181
Síða 182
Síða 183
Síða 184
Síða 185
Síða 186
Síða 187
Síða 188
Síða 189
Síða 190
Síða 191
Síða 192
Síða 193
Síða 194
Síða 195
Síða 196
Síða 197
Síða 198
Síða 199
Síða 200
Síða 201
Síða 202
Síða 203
Síða 204
Síða 205
Síða 206
Síða 207
Síða 208
Síða 209
Síða 210
Síða 211
Síða 212
Síða 213
Síða 214
Síða 215
Síða 216
Síða 217
Síða 218
Síða 219
Síða 220
Síða 221
Síða 222
Síða 223
Síða 224

x

Jökull

Beinleiðis leinki

Hvis du vil linke til denne avis/magasin, skal du bruge disse links:

Link til denne avis/magasin: Jökull
https://timarit.is/publication/1155

Link til dette eksemplar:

Link til denne side:

Link til denne artikel:

Venligst ikke link direkte til billeder eller PDfs på Timarit.is, da sådanne webadresser kan ændres uden advarsel. Brug venligst de angivne webadresser for at linke til sitet.